与传统的有色光学玻璃滤光片相比，我公司生产的SP490nm短波通滤光片及长波通滤光片具有截止陡度大、透过率高以及背景光密度大的优势，而且同传统光学玻璃的方法完全不同的一点，当入射角变化时（从0度向大角度转动），特征截止波长将会向短波方向移动。这个功能可以应用在系统微调方面，并能够得到您所需的波长。
产品特点
与传统的有色光学玻璃滤光片相比，我公司生产的SP490nm短波通滤光片及长波通滤光片具有截止陡度大、透过率高以及背景光密度大的优势，而且同传统光学玻璃的方法完全不同的一点，当入射角变化时（从0度向大角度转动），特征截止波长将会向短波方向移动。这个功能可以应用在系统微调方面，并能够得到您所需的波长。
应用领域
美容仪器、警用多波段检测仪器、强光手电筒、舞台灯光色片、人脸识别考勤仪、光学仪器、光纤照明、金卤素灯隔热片、冷光源展示柜。
这款SP490nm短波通滤光片其特有的光学指标，会使一束普通的光源通过滤光片后会只有蓝色光谱部分通过，通过这个光学特性的应用，比如：警用的多波段检测检测仪，其中的一个光学器件就会用到。
光学指标
透过波段： 400nm-490nm
最低透过率：T>80%
中心波长:490nm±3
截止波段：505nm-850nm
截止深度：T<0.1%
SP490nm短波通滤光片光谱
产品数据
| 波长 | 透过T% | 波长nm | 透过T% | 波长nm | 透过T% |
| 0 | 0.00 | 430 | 91.13 | 660.00 | 0.01 |
| 0 | 0.00 | 440 | 91.20 | 670.00 | 0.06 |
| 0 | 0.00 | 450 | 91.78 | 680.00 | 0.04 |
| 0 | 0.00 | 460 | 90.88 | 690.00 | 0.05 |
| 0 | 0.00 | 470 | 90.35 | 700.00 | 0.01 |
| 0 | 0.00 | 480 | 90.16 | 710.00 | 0.02 |
| 0 | 0.00 | 490 | 86.86 | 720.00 | 0.02 |
| 0 | 0.00 | 500 | 5.05 | 730.00 | 0.01 |
| 0 | 0.00 | 510 | 0.08 | 740.00 | 0.01 |
| 0 | 0.00 | 520 | 0.04 | 750.00 | 0.01 |
| 0 | 0.00 | 530 | 0.02 | 760.00 | 0.01 |
| 0 | 0.00 | 540 | 0.01 | 770.00 | 0.03 |
| 0 | 0.00 | 550 | 0.05 | 780.00 | 0.06 |
| 0 | 0.00 | 560 | 0.07 | 790.00 | 0.05 |
| 0 | 0.00 | 570 | 0.02 | 800.00 | 0.08 |
| 350 | 0.04 | 580 | 0.01 | 810.00 | 0.19 |
| 360 | 6.45 | 590 | 0.00 | 820.00 | 0.09 |
| 370 | 38.83 | 600 | 0.01 | 830.00 | 0.05 |
| 380 | 74.18 | 610 | 0.01 | 840.00 | 0.01 |
| 390 | 83.26 | 620 | 0.01 | 850.00 | 0.08 |
| 400 | 82.12 | 630 | 0.02 | 0.00 | 0.00 |
| 410 | 87.79 | 640 | 0.01 | 0.00 | 0.00 |
| 420 | 88.95 | 650 | 0.01 | 0.00 | 0.00 |
